A mágneses mező természetét Oersted tisztázta, aki 1820-ban kimutatta, hogy a vezető körül mágneses mező alakul ki árammal, amelynek irányát a „gömbcső” szabály határozza meg. Ampere tanulmányozta a vezetők közötti interakciós erő függvényét az áramtól a kialakításukig, létrehozva egy törvényt, amely a nevét kapta. Tehát két párhuzamos vezető, amelyeknek egy irányba áramolnak az áramai, hosszonként egy erővel lépnek kölcsönhatásba:

ahol = 4   . 10 -7 GN / m a vákuum abszolút mágneses permeabilitása, a vezetőkben áramló I 1 és I 2 áramok, és g a vezetők közötti távolság. Ezt a képletet használják a C rendszer alapvető elektromos egységének - áramszilárdság (Ampere) - meghatározására. Egy amper áramerősséggel két, egymástól egy méter távolságra elhelyezkedő vezeték kölcsönhatásba lép: 2-10-7 Newton / méter erővel. Ellentétes irányú áramlásokkal rendelkező vezetők visszaszorítják egymást. Bizonyos értelemben a (9) képlet Coulomb-törvény analógja.

Így meghatározhatjuk, hogy egy speciális anyagtípust mágneses mezőnek nevezünk, amelyen keresztül az elektromos áramok vagy a mozgó elektromos töltések kölcsönhatása zajlik.

A mágneses mezőt egy mágneses nyíl segítségével lehet detektálni, amely a mágneses mezőben egy erőpárt fog működni. A mágneses tű cserélhető egy aktuális kerettel. A mágneses momentum nagysága jellemzi: p m = én . Samely megegyezik az I kereten belüli áramszilárdság szorzatával az S keret területe szerint. A mágneses momentum egy vektor, amelynek irányát a jobb csavar szabálya határozza meg. Mágneses mezőben néhány erő hatással van a keretre az árammal, megpróbálva megteremteni a keret mágneses nyomatékát a külső mágneses tér irányában. Ennek megfelelően a B mágneses mezőre jellemző erőt nevezzük mágneses mező indukciója, amely megegyezik a keretre ható erőpárok maximális momentumának a mágneses mezőben lévő árammal és a keret mágneses momentumával mért értékével:

Megmérjük a mágneses indukció nagyságát a Tesla-ban. T \u003d N. m / A m 2

Egy anyagban (mágnesben) a mágneses indukció megváltoztatja értékét: B \u003d Hol   a relatív mágneses permeabilitás, B 0 a mező mágneses indukciója vákuumban. N \u003d V /

a mágneses mező erősségének nevezzük. A vezetők bármilyen konfigurációja által létrehozott mágneses mező megtalálásához engedélyezze a Bio-Savard-Laplace törvényét. Tehát a végtelen áramvezető által létrehozott mező mágneses indukciója:

Az indukciós vektor irányát a „csapágyszabály” határozza meg, és egybeesik az áram vektorra merőleges r sugár körének érintőjének irányával. Egy áramkörrel rendelkező kör közepén az indukció egyenlő:

Az N fordulatszámú induktorban, ahol l hosszúságú áram van, az indukció:

ahol n a tekercs egységenkénti fordulatainak száma.

A v sebességgel mágneses mezőben mozgó elektromos töltést egy úgynevezett erő befolyásolja lorentz erő. Ennek az erőnek a számértéke: F l = qvBsina, ahol a a szög a v sebesség iránya és a B mágneses mező indukciója között. Ha a töltött részecske sebességvektorát két összetevőre bontjuk - a mágneses mező irányában és rá merőlegesen, akkor láthatjuk, hogy a részecske pályája spirális lesz.

Az amper erőnek nevezett erő a vezetőt mágneses mezőben lévő árammal hatja. Ennek az erőnek a jellege megegyezik a Lorentz-erővel. Ennek az erőnek az abszolút értéke: F = BIlsina, ahol I a vezetőben lévő áram, 1 a vezető hossza, a a szög a vezetőben lévő áram iránya és a B mágneses indukciós vektor között. Az Ampere erő működési irányát a bal kéz szabálya határozza meg: a bal kezét úgy kell elhelyezni, hogy a mágneses mező vonalai bemenjenek. a tenyér, a négy ujj jelzi az áram irányát, a hajlított hüvelykujj pedig az erő irányát.

A B mágneses indukciós vektor fluxusa az S területen keresztül a B vektor normál komponensének integrálja az S területen:

Az áramlást Weber-ben mérjük: Wb \u003d T m.

Ha a B mező egységes, akkor az induktivitás elhagyja az integrált és a fluxus egyenlő: Ф в \u003d BScos a, ahol a a B vektor és a normál közötti szög a kontúr síkjához, és S a kontúr területe.

Az 1831-ben M. Faraday angol fizikus felfedezte a nevét viselő törvényt. A törvény lényege, hogy az S területet lefedő áramkör mágneses fluxusának minden változásával a mágneses indukció elektromotoros erője lép fel, amely megegyezik az ellenkező jellel vett fluxus változásának sebességével.

A mínuszjel a Lenz-szabályt fejezi ki, és az energiatakarékossági törvény következménye.

Így azt lehet állítani, hogy a mágneses mező megváltozása okozza az elektromos mező megjelenését. Ha az áramkör valós, azaz Ha azt vezető formájában mutatják be, akkor abban áram fog áramolni, mágneses teret generálva, amely a Lenz-szabály szerint megakadályozza a mágneses mezőben bekövetkező változásokat.

Az elektromágneses indukció különleges esete az, hogy az áramkörben elektromotoros erő fordul elő, amikor az áramkör erőssége megváltozik. Az áramkörben keletkező mágneses fluxus egyenesen arányos a rajta áramló árammal: Ф \u003d LI, ahol L az áramkör induktivitása.

Az induktivitás az áramkör méretétől és alakjától, valamint a közeg mágneses permeabilitásától függ. Az induktivitási egység Henry.

Ha az áram erőssége megváltozik, akkor az ezen áramkörön áthatoló mágneses fluxus megváltozik, ami az önindukció elektromotoros erőjának megjelenéséhez vezet:

Az önindukció eredményeként az áram erőssége nem változik azonnal. Ezért különösen akkor, ha bármilyen valódi áramkört nyitnak, szikra vagy ív lép fel a kapcsoló érintkezőin. Az N mágnesszelep esetében, amelynek 1 hossza bekapcsol és S keresztmetszetű területe, az induktivitás: L \u003d

, azaz a tekercs geometriájától és az anyag relatív mágneses permeabilitásától függ, amelyből a magot készítik.

Az elektromágneses indukció egyik megnyilvánulása a zárt indukciós áram (Foucault-áram) előfordulása szilárd vezetőképes testekben: fém alkatrészek, elektrolit oldatok, biológiai szövetek.

Az örvényáramok akkor alakulnak ki, amikor egy vezető test mágneses mezőben mozog, amikor a mező indukciója idővel megváltozik, és amikor mindkét tényező együttesen hat. Az örvényáramok erőssége a test elektromos ellenállásától, tehát az ellenállástól és a mérettől, valamint a mágneses fluxus változásának sebességétől függ.

A fizioterápiában az emberi test egyes részeinek örvényáramokkal történő hevítését orvosi eljárásként, induktotermiának nevezik.

Az elektromágneses mező egységes elméletét D.K. Maxwell angol fizikus hozta létre. Elméletét azon a hipotézisen alapozta, miszerint bármilyen váltakozó elektromos mező örvénymágneses mezőt hoz létre. A váltakozó elektromos mezőt Maxwell torzítóáramának nevezték, mivel ez, mint egy átlagos áram, mágneses mezőt okoz.

A torzítóáram kifejezésének meghatározásához megvizsgálhatjuk a váltakozó áram áthaladását az áramkörön, amely dielektromos kondenzátort tartalmaz. Vezetőkben ez a szokásos vezetőképességi áram 1 pr, a kondenzátorlemezek töltésének megváltozása miatt. Feltételezhető, hogy a kondenzátorban a vezetési áramot I cm, és I cm \u003d I CR \u003d dq / dt torzító árammal zárják le. Kondenzátor töltés

q \u003d cu \u003d

.

Akkor az elfogultság áramerőssége:

Mivel a kondenzátor elektromos tere egyenletes, és az áramszilárdságot elosztva a lemezek területével, az előfeszítési áram sűrűségének kifejezését kapjuk:

Ebből a kifejezésből következik, hogy a torzítóáram a dE / dt felé irányul. Például az elektromos mező növekedésével az E mentén.

A torzító áramok mágneses mezőjét kísérletileg felfedezte V.K. Röntgen.

Maxwell elméletének alapvető egyenleteiből az következik, hogy egy elektromos vagy mágneses mező megjelenése a tér egy bizonyos pontján kölcsönös átalakulások egész láncát vonja maga után: egy váltakozó elektromos mező mágneses mezőt generál, a mágneses mező változása pedig elektromos mezőt generál. Így egyetlen elektromágneses mező jön létre.

Jó napot mindenkinek. Beszéltem a mágneses mező fő jellemzőiről - a mágneses indukcióról, azonban a fenti számítási képletek megfelelnek a vákuumban lévő mágneses mezőnek. Ez a gyakorlatban nagyon ritka. Amikor közegben vannak, sőt a levegőben is, az általuk létrehozott mágneses mező bizonyos, néha jelentős változásokon megy keresztül. Milyen változások történnek a mágneses mezőnél, és mire múlik ez, ezt a cikket fogom megmondani.

Hogyan függ össze az indukció és a mágneses mező?

Az anyagot mágnesnek nevezzük, amely egy mágneses mező hatására mágnesezhet (vagy amint azt a fizikusok mondják, mágneses nyomatékot szerezhetnek). Szinte minden anyag mágnes. Az anyagok mágnesezése azzal magyarázható, hogy az anyagoknak megvannak a saját mikroszkopikus mágneses terei, amelyeket a keringő elektronok forgása hoz létre. Ha a külső nincs, a mikroszkópos mezők tetszőlegesen vannak elrendezve, és egy külső mágneses mező hatására ennek megfelelően vannak orientálva.

A különféle anyagok mágnesesedésének jellemzésére az úgynevezett mágnesezési vektort használjuk. J.

Így külső mágneses mező hatására, mágneses indukcióval 0-on, a mágnes mágnesezve létrehozza saját mágneses mezőjét mágneses indukcióval A '. Ennek eredményeként általános indukció azkét kifejezésből áll

Ez felveti a mágneses anyag mágneses indukciójának kiszámításának problémáját A ', amelynek megoldásához figyelembe kell venni a teljes anyag elektronikus mikroáramát, ami szinte lehetetlen.

Ennek a megoldásnak egy alternatívája a kiegészítő paraméterek, nevezetesen a mágneses térerősség bevezetése H   és a mágneses fogékonyság χ . A feszültség megköti a mágneses indukciót az   és az anyag mágnesezése J   a következő kifejezés

hol a mágneses indukció,

μ 0 a mágneses állandó, μ 0 \u003d 4π * 10 -7 GN / m.

Ugyanakkor a mágnesezési vektor J   a mágneses mezővel kapcsolatos az   egy anyag mágneses tulajdonságait és a mágneses fogékonyságot leíró paraméter χ

ahol J az anyag mágnesezési vektore,

Leggyakrabban azonban a μr relatív mágneses permeabilitást használják az anyagok mágneses tulajdonságainak jellemzésére.

Így a feszültség és a mágneses indukció kapcsolatának a következő formája lesz

ahol μ 0 a mágneses állandó, μ 0 \u003d 4π * 10 -7 GN / m,

μ r az anyag relatív mágneses permeabilitása.

Mivel a vákuum mágnesezése nulla (J \u003d 0), a vákuumban mágneses mező egyenlő:

Innentől származtathatjuk az intenzitás kifejezéseit a közvetlen vezeték által árammal létrehozott mágneses mezőre:

ahol én vagyok a vezetőn át áramló áram,

b a távolság a huzal közepétől a mágneses mező figyelembe vételének pontjáig.

Amint ez a kifejezésből kiderül, a feszültség mértékegysége amper / méter ( A / m) vagy kiküszöbölve ( E)

Így a mágneses indukció az   és feszültség H   a mágneses mező és a mágneses permeabilitás fő jellemzői μ   r   - az anyag mágneses jellemzői.

Ferromágnesek mágnesezése

A mágneses tulajdonságokatól, azaz a külső mágneses mező által történő mágnesezés képességétől függően, minden anyagot több osztályra osztanak. Melyeket a relatív mágneses permeabilitás μr és mágneses érzékenység different eltérő értékei jellemzik. A legtöbb anyag diamágnesesek   (χ \u003d -10 -8 ... -10 -7 és μr< 1) и paramágnesek (χ \u003d 10 -7 ... 10 -6 és μr\u003e 1), valamivel ritkábbak ferromágneseket   (χ \u003d 10 3 ... 10 5 és μr \u003e\u003e 1). A mágnesek ezen osztályán kívül még több mágnesosztály létezik: antiferromágnesek, ferromágnesek és mások, de tulajdonságaik csak bizonyos feltételek mellett mutatkoznak meg.

A rádióelektronika szempontjából különösen érdekes a ferromágneses anyagok. A fő különbség ezen anyagkategória között a mágnesezés nemlineáris függősége, ellentétben a mágnesezések lineáris függőségével rendelkező para- és diamágnesekkel J   a feszültségtől H   mágneses mező.

  A mágnesezési függőség J   ferromágnes a feszültségtől H   mágneses mező.

Ez a táblázat mutatja fő mágnesezési görbe   ferromagnet. Kezdetben a J mágnesezés mágneses mező hiányában (H \u003d 0) nulla. A feszültség növekedésével a ferromágnes mágnesezése meglehetősen intenzív, mivel a mágneses érzékenysége és permeabilitása nagyon magas. Ha azonban a mágneses térerősség H ≈ 100 A / m, a mágnesezettség növekedése megszűnik, mivel eléri a J NAS telítési pontot. Ezt a jelenséget hívják mágneses telítettség. Ebben a módban a ferromágnesek mágneses permeabilitása erősen csökken, és hajlamos az egységre, a mágneses mező erősségének további növekedésével.

Ferromágnesek hiszterézise

A ferromágnesek másik jellemzője a jelenléte, amely a ferromágnesek alapvető tulajdonsága.

A ferromágnes mágnesezési folyamatának megértéséhez ábrázoljuk az indukció függőségét az   a feszültségtől H   mágneses mező, ahol vörös színben kiemeljük fő mágnesezési görbe. Ez a függőség meglehetősen homályos, mivel ez a ferromágnes korábbi mágneseződésétől függ.

Vegyünk mintát egy nem mágnesezett ferromágneses anyagból (0. pont), és tegyük egy mágneses mezőbe, feszítéssel H   amelyet növekedni kezdünk, vagyis a függőség megfelel a görbének 0 – 1 amíg el nem éri a mágneses telítettséget (1. pont). A feszültség további növelésére nincs értelme, mert a mágnesezés J   gyakorlatilag nem növekszik, és a mágneses indukció növekszik a feszültség arányában H. Ha elkezdi csökkenteni a feszültséget, akkor a függőség B (H)   illeszkedik a görbéhez 1 – 2 – 3 ebben az esetben, ha a mágneses mező erőssége nullára esik (2. pont), akkor a mágneses indukció nem esik nullára, hanem egy bizonyos értékkel egyenlő lesz B rAmely az úgynevezett maradék indukció, és a mágnesezés számít J rhívott maradék mágnesezés.

A maradék mágnesezés eltávolítása és a maradék indukció csökkentése érdekében B r nullára kell létrehozni egy mágneses teret, amely szemben van a mágnesezést okozó mezővel, és a mágnesezõ térerõsségének N shívott kényszerítő erő.A mágneses térerősség további növekedésével, amely ellentétes a kezdeti mezővel, a ferromágnes telített lesz (4. pont).

Így, ha váltakozó mágneses teret alkalmaznak egy feromágnesre, az indukciónak az intenzitástól való függése megfelel egy görbének 1 – 2 – 3 – 4 – 5 – 6 – 1 Amely az úgynevezett hiszterézis hurok. Számos ilyen hurok lehet egy úgynevezett ferromágneshez (szaggatott görbék) magán kerékpárok.   Ha azonban a telítettség a mágneses mező maximális értékén jelentkezik, akkor ez kiderül maximális hiszterézis hurok   (szilárd görbe).

Mivel a ferromágnesek mágneses permeabilitása μr meglehetősen komplex módon függ a mágneses mező erősségétől, ezért a mágneses permeabilitás két paraméterét normalizáljuk:

μ n - a kezdeti mágneses permeabilitás megfelel az N \u003d 0 feszültségnek;

μ max - a maximális mágneses permeabilitást egy mágneses mezőben érik el a mágneses telítettség megközelítésével.

Így a ferromágnesekben a B r, N s és μ n (μ max) értékek a fő jellemzők, amelyek befolyásolják az anyag megválasztását egy adott esetben.

Az elmélet jó, de a gyakorlat nélküli elmélet csak a levegő remegése.

Kapacitív elem

A kapacitív elemre példa egy lapos kondenzátor - két párhuzamos lemez, amelyek kis távolságra vannak egymástól.

A kapacitív elemre alkalmazott feszültség:

Akkor az áram a kapacitív elemben:

ic \u003d Imsin (ωt + 900), I m \u003d U m / X c, ahol X c \u003d 1 / (ω⋅C) a kapacitás, ohmban mérve, és a frekvenciától függ.

1. A kapacitív elemben lévő áramot fázisban meghaladja a 900-as feszültség.

2. A kapacitív elem szinuszos (váltakozó) áramerősséggel rendelkezik, amelynek modulusszáma X c fordítottan arányos a frekvenciával.

3. Az Ohm törvénye érvényes az áram és a feszültség amplitúdóértékére is: \u003d Xc ⋅Im,

és a tényleges értékeknél: Um \u003d XС ⋅IС.

Azonnali teljesítmény:

p \u003d U⋅I sin2ωt.

A kapacitív elem pillanatnyi teljesítménye csak az U⋅I⋅sin2ωt változó összetevővel rendelkezik, amely a kettős frekvenciával (2ω) változik.

Az erő periodikusan változik a jelben - pozitív vagy negatív. Ez azt jelenti, hogy egy negyedidőszak alatt, amikor p\u003e 0, az energiát a kapacitív elem tárolja (elektromos mező energia formájában), és a többi negyedidőszakban, amikor p< 0 , энергия возвращается в электрическую цепь.

Szinuszos áram el nem ágazott áramköre kiszámítása.

Teljesítmény lineáris szinuszos áramkörökben

A lineáris szinuszos áramkörökben háromféle teljesítmény van:

aktív;

reakcióképes;

Aktív teljesítmény   - ez az elektromos energia visszafordíthatatlan átalakulásának más energiákká válása az áramkör ellenálló elemeiben. Az elektromos energiaforrásokban a P aktív teljesítményt a következő képlettel számítják: P \u003d U ⋅ I ⋅ cos φ, ahol φ az áram és a feszültség közötti fázisszög.

Az ellenállásos elemekben az aktív teljesítményt a következő képlet határozza meg: P \u003d I2⋅R.

4. előadás: A mágneses mezők elemzése és számítása

Mágneses mező és jellemzői.

Amikor egy elektromos áram áthalad a vezetőn, mágneses mező képződik körülötte. Energiája van, amely elektromágneses erők formájában nyilvánul meg a mozgó elektromos töltésekre, azaz az elektromos áramra. A mágneses mező csak a mozgó elektromos töltések körül alakul ki, és hatása csak a mozgó töltésekre is kiterjed. A mágneses és elektromos mezők elválaszthatatlanok, és egyetlen elektromágneses mezőt képeznek. Az elektromos mező bármilyen változása mágneses mező megjelenéséhez vezet, és fordítva: a mágneses mező bármilyen változása elektromos mező megjelenésével jár.

A mágneses mező fő jellemzői   vannak mágneses indukció, mágneses fluxus, mágneses permeabilitás, mágneses térerősség.

Mágneses indukció.

A mágneses mező intenzitását, azaz a munkavégzéshez való képességét az úgynevezett érték határozza meg mágneses indukció B.   Minél erősebb a mágneses mező, annál nagyobb az indukció. Ie mágneses indukció a mágneses mezőre jellemző erő. azjellemezhető a mágneses erővonalak sűrűségével, vagyis a mágneses mezőre merőleges egységnyi területen áthaladó erővonalak számával. Különbséget kell tenni a homogén és az inhomogén mágneses mezők között. Egységes mágneses mezőben a mágneses indukciónak a mező minden pontján ugyanaz az érték és irány. A mágnes vagy az elektromágnes ellentétes pólusai közötti légrésben lévő mező egyenletesnek tekinthető. A mágneses indukció mértékegysége: tesla (T); 1 T \u003d 1 Wb / m 2.

Mágneses fluxus   vagy a mágneses indukciós vektor fluxusa az S padon keresztül a mennyiség

ahol f a mágneses fluxus, Wb;

B - mágneses indukció, T;

S - sík terület, m 2;

α a szög a normál iránya között n   a helyszínre és az indukció irányára az;

Bn - vektorvetítés az   normálisra n.

A mágneses fluxus SI egysége   - weber (Wb),   mérete V * s (volt-másodperc). A mágneses indukció mértékegysége: tesla (T); 1 T \u003d 1 Wb / m 2.

áteresztőképesség   egy fizikai mennyiség, amely az anyag mágneses tulajdonságait jellemzi. áteresztőképesség   megmutatja, hányszor abszolút mágneses permeabilitás   ez az anyag tovább mágneses állandó.   Numerikusan egyenlő az aránytal abszolút mágneses permeabilitás μa   hogy mágneses állandó μ 0   (μ \u003d μ a / μ 0).

A vezetők és az áram közötti kölcsönhatás erejének változása a mágneses mező intenzitásának megváltozása miatt, amelyet a vezetékek mérete, alakja, valamint a vezetékek között elhelyezkedő anyag mágneses tulajdonságai okoznak.

A közeg tulajdonságaitól függően a μ érték nagyobb lehet, mint vákuumban (μ\u003e 1) vagy kisebb (μ)<1). Магнитная проницаемость воздуха и большинства веществ, за исключением ферромагнитных материалов, близка к единице, поэтому для них μ а ≈ μ 0 = 4л 10 -7 Г/м.

Mágneses térerősség . A vektor mennyisége, amely a mágneses mező mennyiségi jellemzője. Feszültség N   független a közeg mágneses tulajdonságaitól. A mágneses indukciót és a feszültséget összefügg

H \u003d B / m a \u003d B / (mm о)

Ezért egy állandó mágneses permeabilitással rendelkező közegben a mágneses mező indukciója arányos annak intenzitásával. A mágneses térerősséget centiméterben mérik amper / méter (A / m).

Egy áram mágneses tere.

Amikor az áram egyenes vonalú vezetéken keresztül áramlik, mágneses mező jelenik meg körülötte. Ennek a mezőnek a mágneses erővonalai koncentrikus körökön helyezkednek el, amelyek középpontjában egy áramvezető van. A mágneses mező iránya az áramvezető körül mindig szigorúan összhangban van a vezetőn áthaladó áram irányával. A mágneses erővonalak irányát a következőkkel lehet meghatározni: a karosszéria szabálya.   A következőképpen fogalmazza meg. Ha a karosszéria transzlációs mozgását összekapcsoljuk a vezetőben lévő áram irányával, akkor a fogantyú forgásiránya jelzi a vezető körüli mágneses mező vonalainak irányát. Például, ha az áram áthalad a vezetőn a síkon túl tőlünk lévő irányba, akkor az ezen vezető körül kialakuló mágneses mező az óramutató járásával megegyező irányba irányul. Ha az áram áthalad a vezetőn felé, akkor a vezető körül a mágneses teret az óramutató járásával ellentétes irányba kell irányítani. Minél nagyobb a vezetőn áthaladó áram, annál erősebb a körülvevő mágneses mező. Amikor az aktuális irány megváltozik, a mágneses mező megváltoztatja annak irányát is.

Elektromágneses indukció - Ez az a jelenség, amikor az áram egy zárt vezetőben jelenik meg, amikor egy mágneses fluxus áthalad rajta.

Az elektromágneses indukció törvénye (Faraday M. törvény)

A vezető áramkörben indukált elektromotor erő megegyezik az ehhez az áramkörhez tapadó mágneses fluxus változásának sebességével.

Egy tekercsben, amely rendelkezik n   fordulatok, a teljes EMF az n fordulatok számától függ:

Az EMF irányát a következő határozza meg: jobbkezes szabály: a jobb kéz úgy van elrendezve, hogy a mágneses vonalak belépjenek a tenyérbe, és a derékszögben hajlított hüvelykujj kombinálva legyen a sebesség irányával; akkor négy meghosszabbított ujj mutatja az EML irányát.

A Lenz-szabály

A zárt körben és annak mágneses tere során keletkező indukciós áram ellensúlyozza a mágneses fluxus változását, amelyet ez okoz.

Mágneses áramkörök

Az állandó mágnesek, elektromágnesek, transzformátorok, elektromos gépek, relék, mágneses erősítők, villamos fogyasztásmérők és egyéb eszközök kiszámításakor a következő fogalmat használják: mágneses áramkör .

A mágnesezhető anyagokat nevezzük mágnesek által.   kifejezés mágnesesvonatkozik minden anyagra, figyelembe véve a mágneses tulajdonságaikat.

Anyagok, amelyekre mágneses permeabilitás   kisebb, mint µ egység<1, называются diamagnetika vagy diamagnetika   (bizmut, víz, hidrogén, réz, üveg), μ\u003e 1 anyagok - paramágneses vagyparamágnesek (oxigén, platina, volfrám, alumínium) és olyan anyagok, amelyekben μ \u003e\u003e 1 - ferromágneseket   (vas, kobalt, öntöttvas, nikkel).

A diamagnetikának, akárcsak a paramágneseknek, függőségük van B (H)   (mágnesezési görbe) lineáris, a különbség csak a grafikon szögében van.

A mágnesezési görbe megmutatja a mágneses indukció és a mágneses térerősség kapcsolatát. A ferromágnesekben ez a kapcsolat lényegében nemlineáris. A mágneses ferromágnesben a terepi indukció először gyorsan növekszik a külső mágneses erő erősségének növekedésével. Ezután a terepi indukció növekedése lelassul.

Mágneses áramkör   a mágnesek sorozatának nevezik, amelyeken a mágneses fluxus áthalad

A számításokban mágneses áramkörök   Szinte teljes formális analógiát alkalmaznak az elektromos áramkörökkel.

Hasonló matematikai eszköz is jelen van ohm törvénye , kirchhoff szabályok   és más kifejezések és minták.

A mágneses áramkört és a hozzá tartozó matematikai készüléket transzformátorok, elektromos gépek, mágneses erősítők stb. Kiszámításához használják.

Ha a mágneses fluxust állandó mágnesek gerjesztik a mágneses áramkörben, akkor ezt az áramkört polarizáltnak nevezik.

Állandó mágnesek nélküli mágneses áramkört semlegesnek hívnak. A benne levő mágneses fluxust gerjesztheti a tekercsekben áramló áram, amely részben vagy egészben lefedi.

A gerjesztőáram jellegétől függően meg kell különböztetni az állandó, változó és impulzusos mágneses fluxusok mágneses áramkörét.

Állandó áram mágneses áramkörök

A mágneses áramkör szakaszához

F \u003d BS,

ahol f a mágneses fluxus, Wb;

B - mágneses indukció, T;

S a parcella m 2 keresztmetszete.

Mágneses feszültség esés   a mágneses áramkör hosszán l   megegyezik a mágneses fluxus és a mágneses ellenállás szorzatával R M

U M \u003d H l\u003d FR M,

ahol H a mágneses térerősség, A;

l   - a parcella átlagos hossza, m;

R M - a diagram mágneses ellenállása, 1 / GN.

A hely mágneses ellenállása

R M \u003d l/ (µ r µ 0 S),

ahol µr az anyag helyének relatív mágneses permeabilitása;

µ 0 \u003d 4π 10 -7 - mágneses állandó, GN / m

példa. Határozza meg az áramkör hosszának mágneses ellenállását l\u003d 0,1 m és keresztmetszete S \u003d 0,01 m 2, ha µ r \u003d 5000.

  1 / GN

Mágneses erő (MDS)

ahol F a mágneses erő,

I a tekercsben lévő áram, A;

w a tekercselés fordulatainak száma.

Ohm törvénye a mágneses áramkörre

Az áramkör egy szakaszának mágneses fluxusa közvetlenül arányos az ebben a szakaszban levő mágneses feszültséggel.

F \u003d U m / R m

Kirchhoff első törvénye a mágneses áramkörről

A mágneses áramkör csomópontjában a mágneses fluxusok algebrai összege nulla

.

Kirchhoff mágneses áramkörének második törvénye

A mágneses feszültség csökkenésének algebrai összege egy zárt hurok mentén egyenlő az algebrai összeggel MDS működik az áramkörben

.

5. előadás. Elektromos gépek és elektromágneses eszközök

Elektromos autó   - elektromágneses eszköz, amely állórészből és rotorból áll, és a mechanikus energiát elektromos energiává (generátorok) vagy elektromos energiát mechanikai energiává (villamos motorok) konvertálja.

Az elektromos gépek működésének elve az elektromágneses indukció, az Ampere törvényein és a forgó mágneses mező jelenségén alapul.

Az elektromágneses indukcióról szóló törvény szerint, amelyet Faraday M. 1831-ben fedezett fel, az EMF E indukálódik egy olyan vezetékben, amelyet egy mágneses mezőbe helyeznek, és hozzá viszonyítva V sebességgel mozog, amelynek irányát a csapágyszabály vagy a jobb kéz szabálya határozza meg.

Az Ampere törvénye szerint egy olyan vezetőt, amelynek I árammal mágneses mezőbe helyezünk, olyan erő befolyásolja, amelynek irányát a csapágy szabálya vagy a bal kéz szabálya határozza meg.

DC gépek

A DC gép három fő részből áll: induktor, horgony és kollektor.

induktor   - a gép helyhez kötött külső része, amelyet úgy alakítottak ki, hogy mágneses fluxust hozzon létre. Az induktor egy üreges öntött acélhenger, amelyhez belső pólusok vannak rögzítve - egyenáramú elektromágnesek.

horgony   - a gép forgó belseje. Egy acél hengeres magból és egy szigetelt rézhuzal tekercséből áll, amelyben when létrejön, amikor egy mágneses fluxussal keresztezi. d. a. E. Egy kollektor rögzítve van egy tengelyre horgonnyal, amelynek célja a változó szinuszos e. d. a. (amelyet a armatúra forgó tekercselő vezetékeiben hoznak létre) egy állandó és nagyságú és irányú feszültséggel, amelyet a kollektorra alkalmazott kefék segítségével a külső áramkörbe táplálnak.

gyűjtő   a DC gép legnehezebb része. Az armatúra tekercs mindegyik szakaszában egy változó szinuszos e jön létre. d. a. Köszönöm gyűjtő e. d. a. Az E gép, amelyet a kefén keresztül távolítanak el a külső áramkörből, nagyságrendben és irányban állandónak bizonyul.

E. g. A. A DC gépek arányosak az induktor mágneses fluxusával és a armatúra fordulatszámával.

A DC gépek típusai a gerjesztési séma szerint

A gerjesztő áramkört induktortekercselési áramkörnek nevezzük. A gerjesztő áramkör meghatározza a gép alapvető tulajdonságait és jellemzőit.

A gerjesztési rendszer szerint a DC gépeket fel kell osztani a független gerjesztés és öngerjesztő gépek .

Egy autóban független izgalom   Az indukciós tekercset egy külső DC forrás táplálja. A független gerjesztésű áramkört (elektromosan nem csatlakoztatott armatúra- és induktoráramkörökkel) viszonylag ritkán használják. Általában a DC gépekben a generátorok és a motorok egyaránt a armatúra és az induktor áramkörök elektromosan vannak csatlakoztatva. Ebben az esetben a generátorok önmagukat gerjesztik: az indukciós tekercset ugyanazon gép armaturális áramellátása táplálja.

Az áramkörtől függően, amelyben a armatúra és az indukciós tekercs elektromosan csatlakozik, különbséget kell tenni háromféle DC gép,   amelyek generátorban és motor üzemmódban lényegesen eltérő tulajdonságokkal és ennek megfelelően különböző alkalmazási területekkel rendelkeznek: párhuzamos gerjesztéssel (sönt) működő gépek; szekvenciális gerjesztőgépek (soros) és vegyes gerjesztőgépek (vegyes).

az párhuzamos gerjesztő gép   a tekercselést az armatúrával párhuzamosan (a külső áramkör vonatkozásában) és a gépben kell összekötni szekvenciális gerjesztés   - egymás után. Vegyes gerjesztőgép párhuzamos és egymást követő tekercseléssel rendelkezik, és általában a fő egy párhuzamos tekercs.

öngerjesztés   az egyenáramú generátorokban a hiszterézis jelenségnek az induktor acéloszlopán történő felhasználásán alapszik.

Független gerjesztési rendszer

Párhuzamos meghajtó áramkör

Soros gerjesztő áramkör

A DC gépek mechanikai jellemzői

Sorozat izgatott motor

Párhuzamos hajtómotor

Vegyes gerjesztő motor

Alkalmazások DC gépekhez

Noha a modern villamosítást elsősorban háromfázisú váltakozó árammal hajtják végre, az egyenáramú gépek, különösen motor üzemmódban, meglehetősen széles körben alkalmazhatók.

A generátorokat leggyakrabban a motor-generátor átalakítókban használják egyenáram előállítására váltakozó áramból, egyenáramú motorok táplálására és egyéb szükségletekre gyári és laboratóriumi körülmények között.

A generátorokat a fő vasutak dízelmozdonyaiban, a hajókon is használják egyenáramú elektromos hegesztéshez, vonatok világításához, szinkron gépek gerjesztőjéhez stb.

A kisméretű (6–12 és 28 V-os) kisfeszültségű generátorokat széles körben használják bármilyen típusú repülőgép és gépjármű akkumulátorok megvilágítására és töltésére.

Bizonyos esetekben különleges igények kielégítésére a nagyon alacsony teljesítményű állandó mágnesekkel rendelkező DC gépeket tachogéngenerátorokként (a gépek fordulatszámának mérésére), indukciós induktorként a szigetelés vizsgálatához, robbanásveszélyes üzletekben használt gyújtógépeknél stb.

Az egyenáramú motorok jó teljesítményűek, képesek széles körben könnyen szabályozni a fordulatszámot, de komoly hátrányai vannak a váltóáramú motorokhoz képest: egyenáramú forrás igénye, szerkezeti összetettség és magasabb költségek, állandó felügyelet szükségessége a kollektor rendelkezésre állás.

A sorozathajtású motorokat szélesebb körben használják, mint a sönt motorokat. A vontatómotor fő típusa a soros hajtómotor. Nagy indítónyomatékkal rendelkezik (arányos a jelenlegi erő négyzetével). A motor automatikusan alkalmazkodik a nyomvonalhoz, ennek megfelelően megváltoztatva a fordulatszámot, ami elengedhetetlen a vonómotor számára. A villamosok a világ minden tájáról soros DC motorokkal működnek.

A soros gerjesztő motorokat széles körben használják a külvárosi és a fővonalak villamosított vasútjain, metróban, villamosított gyári és aknás szállításban, elektromos autókban stb.

A vegyes gerjesztésű (elsősorban a szekvenciális tekercsekkel rendelkező) motorokat használnak trolibuszokban és a fő villamosított vasutakon regeneratív fékezéssel, azaz az energiának a lejtőkön a hálózatba történő átvitelével.

A párhuzamos gerjesztésű motorokat aszinkron és szinkron motorok helyett használják, ahol széles körű sima fordulatszám-szabályozásra van szükség, például erős hengerművekben, textiliparban stb.

Az elektromos gépgyártó üzemek sokféle egyenáramú gépet gyártanak széles teljesítmény-, feszültség- és forgási sebességtartományban, nyitott, védett, zárt és robbanásbiztos változatban.

Aszinkron és szinkron villamos motorok (gépek)

Mágneses térerősség. Teljes hatályos törvény

A mágneses térerősség fogalma a mozdulatlan töltések és a mozdulatlanul mágneses terek mezőinek formális analógiáján alapul. Ez az analógia gyakran nagyon hasznos, mert lehetővé teszi az elektrosztatikus mezőkre kifejlesztett mágneses mező módszerek elméletére való áthelyezést. A mágneses teret eredetileg a Coulomb-törvény formájában vezették be a mágneses tömeg fogalmán keresztül, hasonlóan az elektromos töltéshez, mint egy homogén közegben lévő kétpontos mágneses tömeg kölcsönhatásának mechanikai erője, amely arányos ezen tömegek eredményével és fordítottan arányos a köztük lévő távolság négyzetével. A mágneses mező számszerűsítéséhez felhasználhatja a tesztmágnes pozitív pólusára ható mechanikai erőt azon a ponton, ahol a térben van. A mágneses mező erőssége a próba mágnesének pozitív pólusára ható mechanikai erő és mágneses tömege aránya, vagy a vizsgált mágnes pozitív pólusára ható mechanikai erő az egység tömeggel a mező adott pontján. A feszültséget a H vektor képviseli, amelynek iránya a f mechanikus erővektor. Az ilyen vonalakat feszítővonalaknak vagy erővonalaknak nevezzük. A mágneses mező cső fogalmát ugyanúgy be lehet vezetni, mint a mágneses fluxust. Az erővonalak, ellentétben a mágneses mező indukciós vonalaival, pozitív mágneses tömegeken kezdődnek, és negatívon végződnek, vagyis megszakadnak. Egy izotrop közeg esetén kapcsolat van az indukció és a mágneses térerősség között. Ha az anyagot mágneses mezőbe helyezik, akkor a különböző szerkezetek orientálódási folyamatai dipólusmágneses momentummal zajlanak. Tehát az orbitális pályákon mozgó elektronok elemi áramokat és a megfelelő mágneses tereket vagy mágneses dipólokat képeznek Ezen felül az elektronok mágneses pillanatot hoznak létre a saját tengelyük körül történő forgás miatt, amelyet spin-mágneses momentumnak hívnak. A mágneses dipólt a mágneses nyomaték vektorával lehet jellemezni, amely számszerűen megegyezik az elemi áram szorzatával, az áramkörnek az ezen tér által határolt területével. A mágnesezési vektor egybeesik a feszültségvektor irányával és ehhez egy lineáris függőség társul. A k méret nélküli koefficienst az anyag mágneses fogékonyságának nevezzük. Egy bizonyos közegben lévõ mágneses mezõnél a mágneses indukció két komponens összegeként reprezentálható: a vákuumnak megfelelõ B 0 indukció és az anyag mágnesezése által létrehozott további B n indukció. Az m értékétől függően az összes anyagot diamagnetikus paramágneses és ferromágneses anyagokra osztják. Például a platina esetében a relatív mágneses permeabilitás 1.A mágneses mező erősségének meghatározása a mágneses erők és a tömegek alapján nem elégséges a mágneses mező jelenségeinek fizikai képéhez, t. A gyakorlatban sokkal kényelmesebb olyan jelenségeket használni, amelyek összekapcsolják az elektromos áramot és a mágneses teret. Hagyjon egy bizonyos m mágneses tömeget egy önkényes út mentén a mágneses mező A pontjától B pontig. Az m tömeg mozgatása az AB út mentén egyenlő:. Ebben a kifejezésben a mágneses mező vektorának egy lineáris integrálját, amely valamilyen AB út mentén vesz fel, az MDS F magnetomotor erőnek nevezzük, amely ezen az úton hat. Most nézzük meg az m mágneses tömeg mozgását egy zárt út mentén egy tekercs mágneses mezőjében, amelynek állandó állandó értéke az i. Először tegyük fel, hogy csak a tekercs mező oldaláról van hatás az m tömegre. Ha az m mágneses tömeg az ábrán látható kontúr mentén mozog, akkor a tekercs keresztezi az abból származó összes indukciós vonalat és a mozgatás munkáját, figyelembe véve azt a tényt, hogy a mozgatott tömeg teljes mágneses fluxusa számszerűen megegyezik az értékével, egyenlő lesz. Ebben az esetben azonban külön-külön mérlegelhető, minden fordulatonként. Ezután az integrációs hurok által lefedett összes áram algebrai összege jelenik meg a 8. kifejezés jobb oldalán. A mágneses mező vektorának egy zárt körön át vett lineáris integrálja megegyezik az ezen áramkör által határolt felületen áthaladó teljes elektromos árammal, vagy az MDS egy zárt kör mentén, és egyenlő az ezen áram által lefedett teljes árammal. A teljes áram törvénye az egyik legfontosabb törvény, amely elválaszthatatlan kapcsolatot létesít az elektromos áram és a mágneses tér között. Ebből következik, hogy minden mágneses vonal szükségszerűen lefedi az elektromos áramot, és fordítva: az elektromos áramot mindig mágneses mező veszi körül. Ráadásul az állandó mágnesek sem kivétel ettől a törvénytől, mivel a bennük lévő mágneses vonalokat alapvető mikroszkopikus áramok képezik, amelyek szintén szerepelnek a 9. kifejezés jobb oldalán. A mágneses fluxus egyik közegről a másikra történő átmenetét néhány jelenség kíséri ezen közegek közötti felületen. Haladja át a mágneses fluxust m 1 mágneses áteresztőképességű közegről m mágneses permeabilitású közegre. Az izotróp közeg mágneses fluxusa azonban indukcióval ábrázolható a formában. Egy izotróp közegben az indukciós és a mágneses térerősség-vektorok egybeesnek az irányban, ezért a H1 és H2 vektorok normáljával megegyező szögek megegyeznek a 3. ábrán látható B 1 és B 2 vektorokkal. Az interfész közelében abcd-re zárt, téglalap alakú kontúrot választunk úgy, hogy az l hosszúság ellentétes oldalai különböző közegekben helyezkedjenek el, a végső távolságban az 1. ábra határától. Megtaláljuk a térerősség-vektor lineáris integrálját ezen áramkör mentén, és a teljes áram törvényének megfelelően nullára állítjuk, mivel az áramkörben nincs áram:. Ha a 10 kifejezést 11-es kifejezésre osztjuk, akkor kapunk egy relációt, amely összeköti a vektorok szögeit a normál és a mágneses permeabilitással. Tudja, hogy a relativista mitológia szerint „a gravitációs lencse olyan fizikai jelenség, amely a fény sugarai eltérésével jár a gravitációs térben. A gravitációs lencsék magyarázzák a kvazárok, galaxisok ugyanazon csillagászati \u200b\u200bobjektumának több képének képződését, amikor a látvány egy forrástól származik egy megfigyelőhöz. egy másik galaxis vagy galaxiscsoport egy tényleges lencse.Néhány képnél az eredeti forrás fényereje növekszik.A galaxis képeinek valódi torzulásának jelenségeinek skálájának különbsége IR és mitikus eltérés a csillagok közelében - 10 11-szer. Beszélhetünk a felületi feszültségnek a cseppek alakjára gyakorolt \u200b\u200bhatásáról, de nem szabad komolyan beszélni a felületi feszültség mint az óceáni dagály oka miatt. Az alapvető fizika választ talál a galaxisképek torzításának megfigyelt jelenségére. Ez a melegítés eredménye. éter a galaxisok közelében, sűrűségének változása, és ennek következtében a fénysebesség változása galaktikus távolságokon, a fénytörés következtében, különféle sűrűségű éterekben. A galaktikus képek torzulásának termikus természetének megerősítése közvetlen összefüggést mutat a torzítás és a tér rádiókibocsátása között, azaz az éter ezen a helyen, a kozmikus mikrohullámú sugárzás CMB spektrumának ebben az irányban történő eltolódása a nagyfrekvenciás régióba. További információ az éterfizikáról szóló GYIK-ban. Michael Faraday, a levegőben lévő elektromágneses hullámok felfedezője. Karl Friedrich Gauss, a késleltetett potenciál elméletének fejlesztõje. Kirchhoff, az elektrotechnika törvényeinek felfedezője. Wilhelm Weber, az elektromágnesesség törvényei felfedezője. John Searle, a mágneses éter energiaátalakító feltalálója. Emilie Lenz, az elektromágnesesség törvényének felfedezője. Maxwell, az éter elektromágnesesség elméletének alkotója. Nikola Tesla, a transzformátor ragyogó feltalálója. Marinov, a fény és a skaláris mágneses tér anizotrópiájának felfedezője. Nikolaev, a skaláris mágneses mező kutatója. FÓRUM HÍREK Az éterelmélet lovagjai. Kornilov erről írt a szociális háló oldalán. Ha emlékszel, bejelentettem egy videót, amelyet egy brit újságíró rögzített Odessza központjában a Google szemüveg segítségével. Az ukrán nácik tömegében az angol nyelvű külföldiek egy csoportja jelenik meg, akik közül az egyik azt mondta az újságírónak, hogy ez a csoport ilyen nyíltan részt vett az eseményekben és kijelentette. És elevenen beszélt angolul, azt mondta, hogy Izrael és az Egyesült Államok állampolgára. Kornilov szerint akkor üzenetét bizalmatlanság fogadta. Eleinte azt mondták nekem, hogy mindent kitaláltam, és nincs videó az izraeliekkel. Amikor végre bemutattam ezt a videót, ahol a srác egyértelműen izraeli állampolgárnak nevezi magát, nekik kiáltottak: Most Vladimir Kornilov úgy döntött, hogy visszatér ehhez a témához, amelynek kapcsán facebook-on közzéteszi az odessai mészárlásban részt vevő titokzatos izraeliek fényképeit. Az egyik egy bizonyos Gonen Siboni. Az első Kornilov által közzétett fotóban május 2-án Odesszában volt. És a másik három esetében - Palesztina városában van, vagy az IDF? Vagy miért hirtelen ez a vadász elfelejtette az angol nyelvet, amikor rájött, hogy rögzítik? Maga Siboni azt mondta az újságírónak, hogy részt vesz az eseményeken! Végül, végül is, az ukrán ukrán biztonsági szolgálat később kijelentette, hogy valami furcsa vegyi anyagot használták az oroszok égésében Odesszában. E tekintetben ésszerű megkérdezni az izraelieket, hogy milyen anyagok vannak a lombikokban és a palackokban, igaz? És mit gondol, valaki kihallgatta ezt az aktivistát? Ő maga írta a VKontakte-on május 7-én: És ekkor megnyugodott. És csendes a mai napig. Mindezek alapján azt lehet állítani, hogy ez az üstökös eredetileg nagy testekből alakult ki, amelyek port, gázt és hót gyűjtöttek össze. A pezsgőfürdők forgásának fő oka a helyi szél. És minél nagyobb a szél sebessége, annál nagyobb a pezsgőfürdők forgási sebessége, és ennek következtében minél nagyobb a pezsgőfürdő centrifugális erő, amelynek következtében a tenger és az óceán vízszintje emelkedik. És minél alacsonyabb a pezsgőfürdők centrifugális ereje, annál alacsonyabb a tengerek és óceánok vízszintje. Az áramlatok sebessége a tengerek és az óceánok kerülete mentén nem mindenütt azonos, és a tengerpart mélységétől függ. A tenger sekély részén az áramlatok sebessége megnő, a mélytengeri részben pedig csökken. Az egyenes partokon, ahol az áramlatoknak nincs szögsebessége, a vízszint nem emelkedik. A Finn-öböl vizei az óramutató járásával ellentétes irányban forognak, ellipszis örvényt képezve. Nagyon hálás vagyok neked a nyilvános megvilágosodásért végzett munkájáért, és különösen az újjáépítésért. A tudósok kérdést tettek fel a földi élet eredete és különösen az „abiogenezis” - az ásványi anyagokból való élet kialakulása - a bibliai mitológia és a gyengén gondolkodó emberek, akik tudósnak gondolják magukat, téves a priori téma - http: És nincs ellentmondás: Mindkettő abból a tényből származik, hogy az Univerzum létezése valamilyen utolsó, konkrét pillanatban megkezdődött. Ezt most a "hivatalos", de valójában kriminológia, a szimbólumok "nevelése", és minden szégyentelen egyház is prédikál erről. Valójában, a valódi logika szerint az univerzum, akárcsak a logika világegyeteme, egy speciális objektum, amely magában foglalja az összes többi, ami azt jelenti, hogy nincs időbeli és térbeli határa. Az ősi emberek tudták ezt mind Egyiptomban, mind Görögországban, valamint Kínában és Indiában. Ha igen, akkor az élet létezése az Univerzumban örökkévaló. Nem örökké tart egy adott helyen, például a Földön vagy in vitro. A gének bioinformációja DNS, RNS stb. Formájában. Hordozóik üstökösök. Ezt egyébként tényleg E. kollégánk is meghatározta. Például a hüllő dinoszauruszok uralkodtak a mezozoikban. Ez csak azért van, mert akkoriban ezeknek a lényeknek voltak a megfelelő feltételek. Milyen hüllők hiányoznak most? A krokodiloktól és a Komodo-sziget megfigyelő gyíkjától a teknősökig, gyíkokig és kígyókig. Csak az, hogy manapság szerény rést foglalnak el, mivel a mai életben sokkal kényelmesebb feltételek vannak az élet más formáinál. Ugyanez vonatkozik az emlősökre és a virágzásra. Mi nem voltak a mezozoikban? Csak akkor nem volt számukra éghajlat. By the way, csak a sértettek gondolhatják el, hogy a Föld 4,6 milliárd évvel ezelőtt jött létre, a sziklák "izotópos kora" alapján. A logikai emberek számára egyértelmű, hogy 4,6 milliárd év eltelt az idő, hogy ez a szilárd ásvány előálljon más ásványokból, amelyek valamilyen oknál fogva olvadtak az akkoriban. De nem a megjelenés, a semmi születése vagy a mitikus protoplanetáris felhő. A "A nap és a bolygók eredete" című munkában már kifejtettem álláspontomat ebben a kérdésben: Hullámok és fekete lyukak vannak tele töméssel.